Differences
This shows you the differences between two versions of the page.
Both sides previous revision Previous revision | Next revisionBoth sides next revision | ||
물리:경로적분_계산 [2021/04/06 21:04] – yong | 물리:경로적분_계산 [2021/04/06 21:11] – jonghoon | ||
---|---|---|---|
Line 7: | Line 7: | ||
\end{align} | \end{align} | ||
- | 이 때 만족하는 해는 $\rho(u) = e^{-Hu / \hbar}$ 이고, 기존 방정식과 비교하면 | + | 이 때 만족하는 해는 $\rho(u) = e^{-Hu / \hbar}$ 이다. 이 때, $u = \beta \hbar$이다. |
- | 또한 만족하는 해가 기존 밀도행렬의 형태, | + | |
\begin{align} | \begin{align} | ||
Line 14: | Line 13: | ||
\end{align} | \end{align} | ||
- | 에서 종속변수 $\beta$ 가 $u$로 바뀌었다. | + | 이는 경로적분을 설명하면서 어떤 지점에서 특정 지점까지의 시간을 볼 것이기 때문이다. |
다시말해 변수 u의 차원은 **시간**인데, | 다시말해 변수 u의 차원은 **시간**인데, | ||
\begin{align} | \begin{align} | ||
- | u [s] = \frac{\beta}{\hbar} = \frac{1}{k_B T \cdot \hbar} [\frac{J \cdot K}{K \cdot J \cdot s} = s] | + | u [s] = \beta\hbar = \frac{\hbar}{k_B T} [\frac{J \cdot K \cdot s}{K \cdot J} = s] |
\end{align} | \end{align} | ||