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--- 물리:운동_마찰력이_한_일 [2025/03/13 09:38] – admin
+++ 물리:운동_마찰력이_한_일 [2025/03/14 13:25] (current) – [개요] admin
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 ======개요======
-셔우드가 제시한 다음 역설을 생각해보자. 사포처럼 거친 표면 위에 외력 $\vec{f}_e$를 가해 일정한 속도로 미끄러지게 하고 있다. 운동 마찰력 $\vec{f}_k$까지 고려하면, 속도가 일정하므로 물체에 가해진 알짜 힘은  $$\vec{f}_e + \vec{f}_k = 0$$
+셔우드와 버나드가 제시한 다음 역설을 생각해보자. 사포처럼 거친 표면 위에 외력 $\vec{f}_e$를 가해 일정한 속도로 미끄러지게 하고 있다. 운동 마찰력 $\vec{f}_k$까지 고려하면, 속도가 일정하므로 물체에 가해진 알짜 힘은  $$\vec{f}_e + \vec{f}_k = 0$$
 이다. 외력과 운동 마찰력의 크기가 일정하다고 가정하고 위 식을 변위에 대해 적분하면
 $$W - f_k d = 0$$
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 ======교과서의 예제======
+{{slide.png?300}}
+위 그림과 같은 예에서 경사면 위를 미끄러지는 물체를 계로 잡으면 질량 중심의 방정식은
+$$\left( mg \sin\theta - \mu N \right)d = \Delta \left(\frac{1}{2}mv^2 \right)$$
+이지만, 에너지 관계를 밝혀 적으려면 아래처럼 적어야 한다:
+$$(mg \sin\theta) d - \mu N d_\text{eff} - |Q| = \Delta \left(\frac{1}{2}mv^2 \right) + \Delta E_\text{internal, block}.$$
+여기에서 $|Q|$는 물체로부터 경사면으로 전달되는 열의 양이고 $d_\text{eff}$는 마찰력이 작용한 변위인데 미지수로 남아있다. 따라서 마찰력이 한 일 $-\mu N d_\text{eff}$는 계산할 수 없다. 문제에서 '마찰력이 물체에 한 일'을 구하라고 하면 보통 $-\mu Nd$을 계산하라는 의미이지만, 이는 오개념이다. Serway & Jewett 일반물리학 교과서의 '에너지 보존'에서 강조하는 것처럼,
+> 각각의 접합점이 문드러지면서 여러 접합점의 위치마다 마찰력의 크기가 계속 변하기 때문에, 표면과 책은 국소적으로 계속 변형되어 마찰력의 작용점의 변위가 책의 변위와 전혀 일치하지 않게 된다. 사실상 미시적인 마찰력의 작용점의 변위를 계산할 수 없고, 따라서 **마찰력이 한 일도 계산할 수 없다**.
+위 두 방정식을 비교하면
+$$\mu N\left(d - d_\text{eff}\right) = \Delta E_\text{internal, block} + |Q|$$
+이고, 우변이 양수이기 때문에 $d>d_\text{eff}$임을 알 수 있다.
+우리가 우주 전체를 생각하면 에너지의 변화량은 0이 되고 따라서
+$$0 = \Delta \left(\frac{1}{2}mv^2 \right) - (mg \sin\theta)d + \Delta E_\text{internal, block} + \Delta E_\text{internal, incline}$$
+이다. 이를 위의 에너지 관계식과 비교하면,
+\begin{eqnarray*}
+\Delta E_\text{internal, block} &=& \mu \left(d - d_\text{eff} \right) - |Q|\\
+\Delta E_\text{internal, incline} &=& \mu N d_\text{eff} + |Q|\\
+\hline
+\Delta E_\text{internal, universe} &=& \mu N d
+\end{eqnarray*}
+로서, $\mu Nd$에 해당하는 양은 우주 전체의 내부 에너지 증가량임을 알게 된다.
 ======모형에 무관한 계산======
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 로서 $d_\text{eff} = d/2$라는 결론을 얻는다.
-=====건마찰 이론을 통한 설명=====
+=====건마찰(dry friction) 이론을 통한 설명=====
+응착설을 따라 두 면의 돌출부가 접촉하여 결합하는 것이 마찰의 원인이라고 하자. 위쪽 판의 질량 중심이 아래쪽 판에 대해 거리 $d$를 움직였다고 할지라도, 아래 그림에서 보듯이 (두 판이 대략 대칭적이라는 가정 하에) 접촉점의 변위는 $d/2$에 불과하다.
+{{teeth1.png?250}}
+혹은 아래 그림처럼 돌출부들이 직접 맞닿기보다 반대쪽 판의 면에 접촉한 경우라면, 마찰력은 둘로 분산되어 $f/2$만큼이 각 접촉점에서 작용할 것이다. 우리가 택한 관성계에서 아래쪽 판은 정지해 있고 위쪽 판만 거리 $d$를 이동하므로, 마찰력이 한 일은 여전히 $-fd/2$이다.
+{{teeth2.png?250}}
 ======참고문헌======