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| 물리:p-스핀_유리_모형 [2026/08/11 01:59] – [복제 대칭성 깨짐 해] heejeong | 물리:p-스핀_유리_모형 [2026/08/11 02:00] (current) – [복제 대칭성 깨짐 해] heejeong | ||
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| $$\lim_{n\to 0}\frac{1}{n}G\left( x \right) = -\frac{1}{4} \beta^2 J^2 + \frac{1}{4} \beta^2 J^2 (1-x)q_1^p - \frac{1}{2} (1-x)q_1 \lambda_1 + \frac{1}{2}\lambda_1 - \frac{1}{x} \ln \left\{ \int Dz_1 \left[ 2\cosh \left( \sqrt{\lambda_1} z_1 \right) \right]^x \right\}$$ | $$\lim_{n\to 0}\frac{1}{n}G\left( x \right) = -\frac{1}{4} \beta^2 J^2 + \frac{1}{4} \beta^2 J^2 (1-x)q_1^p - \frac{1}{2} (1-x)q_1 \lambda_1 + \frac{1}{2}\lambda_1 - \frac{1}{x} \ln \left\{ \int Dz_1 \left[ 2\cosh \left( \sqrt{\lambda_1} z_1 \right) \right]^x \right\}$$ | ||
| 값을 구한다. 편의상 $h=0$으로 놓았다. 이제 $x$를 바꾸어가며 위 식의 최댓값을 찾고 그 때를 $x_s$라고 한다. | 값을 구한다. 편의상 $h=0$으로 놓았다. 이제 $x$를 바꾸어가며 위 식의 최댓값을 찾고 그 때를 $x_s$라고 한다. | ||
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| 계산 결과는 아래 그림처럼 주어진다. | 계산 결과는 아래 그림처럼 주어진다. | ||
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| $x_s=0$은 복제 대칭해에 해당한다. | $x_s=0$은 복제 대칭해에 해당한다. | ||
| $p=2$인 [[물리: | $p=2$인 [[물리: | ||