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물리:랑주뱅_방정식 [2016/04/05 21:39] – admin | 물리:랑주뱅_방정식 [2017/07/11 16:13] – external edit 127.0.0.1 | ||
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$$\left< x^2 \right> = \frac{2k_B T}{\alpha} \left[ t - \frac{m}{\alpha} \left( 1-e^{-\alpha t/m} \right) \right] $$ | $$\left< x^2 \right> = \frac{2k_B T}{\alpha} \left[ t - \frac{m}{\alpha} \left( 1-e^{-\alpha t/m} \right) \right] $$ | ||
이고, 따라서 $t \gg \frac{m}{\alpha}$에서 | 이고, 따라서 $t \gg \frac{m}{\alpha}$에서 | ||
- | $\left< x^2 \right> \approx \frac{2k_B T}{\alpha} t$이다. 확산 계수 $D$를 $\left< x^2 \right> \approx 2Dt$라 적으므로, | + | $\left< x^2 \right> \approx \frac{2k_B T}{\alpha} t$이다. 확산 계수 $D$를 $\left< x^2 \right> \approx 2Dt$라 적으므로, |
- | ======요동-흩어지기 정리====== | + | ======요동-흩어지기 정리 |
- | =====그린-쿠보(Green-Kubo) 공식===== | + | =====1종 요동-흩어지기 정리 (그린-쿠보 |
매우 작은 시간 $\tau$를 가지고 $\dot{v}(t) \approx \tau^{-1} \left[ v(t+\tau) - v(t) \right]$라고 쓸 수 있다. | 매우 작은 시간 $\tau$를 가지고 $\dot{v}(t) \approx \tau^{-1} \left[ v(t+\tau) - v(t) \right]$라고 쓸 수 있다. | ||
이 식을 랑주뱅 방정식에 대입하고 양변에 어떤 초기 시점의 $v(0)$를 곱하면 아래의 식을 얻는다: | 이 식을 랑주뱅 방정식에 대입하고 양변에 어떤 초기 시점의 $v(0)$를 곱하면 아래의 식을 얻는다: | ||
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$$ \int_0^{\infty} dt \left< v(0) v(t) \right> = \alpha^{-1} k_B T = D$$ | $$ \int_0^{\infty} dt \left< v(0) v(t) \right> = \alpha^{-1} k_B T = D$$ | ||
를 얻는다. 일정한 힘 $F$가 주어졌을 때에 종단 속도가 $v=\alpha^{-1} F$이기 때문에 이동도 $\alpha^{-1}$를 일종의 응답 함수로 볼 수 있다. 따라서 위의 관계식은 입자 속도 $v$의 요동과 응답을 관계짓는 식이다. 물론 이 때의 암묵적인 가정은 우리가 가한 힘에도 불구하고 전체 계가 여전히 평형에 매우 가까이 머무르고 있다는 것이다. | 를 얻는다. 일정한 힘 $F$가 주어졌을 때에 종단 속도가 $v=\alpha^{-1} F$이기 때문에 이동도 $\alpha^{-1}$를 일종의 응답 함수로 볼 수 있다. 따라서 위의 관계식은 입자 속도 $v$의 요동과 응답을 관계짓는 식이다. 물론 이 때의 암묵적인 가정은 우리가 가한 힘에도 불구하고 전체 계가 여전히 평형에 매우 가까이 머무르고 있다는 것이다. | ||
- | + | =====2종 요동-흩어지기 정리===== | |
- | =====아인슈타인 관계식===== | + | |
서로 다른 시점의 $F$가 아무 관계도 없어서 $\left< F(t) F(t') \right> = A \delta (t-t' | 서로 다른 시점의 $F$가 아무 관계도 없어서 $\left< F(t) F(t') \right> = A \delta (t-t' | ||
$$v(t) = e^{-\alpha t/m} v(0) + \int_0^t dt' e^{-\alpha(t-t' | $$v(t) = e^{-\alpha t/m} v(0) + \int_0^t dt' e^{-\alpha(t-t' | ||
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가정에 의해 $\left< F(t') F(t'' | 가정에 의해 $\left< F(t') F(t'' | ||
$$\left< v(t)^2 \right> = e^{-2\alpha t/m} \left< v(0)^2 \right> + e^{-2\alpha t/m} \frac{A}{2m\alpha} \left(e^{2\alpha t/m}-1 \right)$$ | $$\left< v(t)^2 \right> = e^{-2\alpha t/m} \left< v(0)^2 \right> + e^{-2\alpha t/m} \frac{A}{2m\alpha} \left(e^{2\alpha t/m}-1 \right)$$ | ||
- | 이다. 시간이 충분히 흘러서 $t \gg m/ | + | 이다. 시간이 충분히 흘러서 $t \gg m/ |
- | + | $$\alpha = \frac{A}{2k_B T} = \frac{1}{k_B T} \int_0^\infty dt \left< F(t) F(0) \right> | |
+ | 마지막의 적분 표현식은 [[수학: | ||
======비가역성====== | ======비가역성====== | ||
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- | ======참고 문헌====== | + | ======참고문헌====== |
- | *F. Reif, Fundamentals of Statistical and Thermal Physics (McGraw-Hill, | + | *F. Reif, //Fundamentals of Statistical and Thermal Physics// (McGraw-Hill, |
- | *가와자키 쿄지 지음, 김봉수, | + | *가와자키 쿄지 지음, 김봉수, |
*[[https:// | *[[https:// | ||
- | *S. J. Blundell and K. M. Blundell, Concepts in Thermal Physics, 2nd ed. (Oxford Univ. Press, Oxford, 2010). | + | |
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