수학:범함수

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수학:범함수 [2020/01/10 11:57] – [$F$의 미분] admin수학:범함수 [2023/09/05 15:46] (current) – external edit 127.0.0.1
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 \] \]
 그 시간 변화율이 언제나 그 시간 변화율이 언제나
-\[ \dot{F} = - \int \xi \rho |\vec{u}|^2 d\vec{r} \le 0 \]+\[ \frac{dF}{dt} = - \int \xi \rho |\vec{u}|^2 d\vec{r} \le 0 \]
 임을 보일 수 있다. 임을 보일 수 있다.
  
Line 116: Line 116:
  
 ====종합==== ====종합====
-앞의 결과들을 모두 모으면 다음과 같다.+앞의 결과들을 모두 모으면 다음과 같다:
 \begin{eqnarray*} \begin{eqnarray*}
 \frac{dF}{dt} &=& \int \left( \Phi + \Psi + \frac{P}{\rho} + \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) \frac{\partial \rho}{\partial t} d\vec{r} + \int \rho \vec{u} \cdot \frac{\partial \vec{u}}{\partial t} d\vec{r}\\ \frac{dF}{dt} &=& \int \left( \Phi + \Psi + \frac{P}{\rho} + \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) \frac{\partial \rho}{\partial t} d\vec{r} + \int \rho \vec{u} \cdot \frac{\partial \vec{u}}{\partial t} d\vec{r}\\
Line 131: Line 131:
 \nabla \frac{P[\rho(\vec{r})]}{\rho(\vec{r})} &=& \frac{\nabla P}{\rho} - \frac{\nabla \rho}{\rho^2} P \nabla \frac{P[\rho(\vec{r})]}{\rho(\vec{r})} &=& \frac{\nabla P}{\rho} - \frac{\nabla \rho}{\rho^2} P
 \end{eqnarray*} \end{eqnarray*}
-임을 이용할 것이다. 또 Green의 벡터 항등식+임을 이용할 것이다. 따라서 
 +\begin{eqnarray*} 
 +\frac{dF}{dt} &=& \int \left[ \nabla \Phi + \frac{P}{\rho^2} \nabla \rho + \frac{\nabla P}{\rho} - \frac{\nabla \rho}{\rho^2} P + \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) \right] \cdot (\rho \vec{u}) d\vec{r} 
 ++\int \left[ -(\vec{u}\cdot \nabla) \vec{u} - \frac{\nabla P}{\rho} - \nabla \Phi - \xi \vec{u} \right] \cdot (\rho \vec{u}) d\vec{r}\\ 
 +&=& \int (\rho \vec{u}) \cdot \left[ \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) - \xi \vec{u} - (\vec{u} \cdot \nabla) \vec{u} \right] d\vec{r}. 
 +\end{eqnarray*} 
 +그런데 Green의 벡터 항등식
 \[ \nabla^2 (\vec{A} \cdot \vec{B}) = \vec{A} \cdot \nabla^2 \vec{B} - \vec{B} \cdot \nabla^2 \vec{A} + 2\nabla \cdot [(\vec{B}\cdot \nabla) \vec{A} + \vec{B} \times (\nabla \times \vec{A})]\] \[ \nabla^2 (\vec{A} \cdot \vec{B}) = \vec{A} \cdot \nabla^2 \vec{B} - \vec{B} \cdot \nabla^2 \vec{A} + 2\nabla \cdot [(\vec{B}\cdot \nabla) \vec{A} + \vec{B} \times (\nabla \times \vec{A})]\]
 을 활용하면 을 활용하면
 \[ (\vec{u} \cdot \nabla) \vec{u} = \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) -\vec{u}\times (\nabla \times \vec{u}) \] \[ (\vec{u} \cdot \nabla) \vec{u} = \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) -\vec{u}\times (\nabla \times \vec{u}) \]
-임을 보일 수 있다. 따라서 +임을 보일 수 있다. 그러므로 
 +\begin{eqnarray*} 
 +\frac{dF}{dt} &=& 
 +\int (\rho \vec{u}) \cdot \left[ \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) - \xi \vec{u} - \nabla \left( \frac{|\vec{u}|^2}{2} \right) + \vec{u} \times (\nabla \times \vec{u}) \right] d\vec{r} 
 +\end{eqnarray*} 
 +인데 $\vec{u} \times (\nabla \times \vec{u})$는 $\vec{u}$와 수직하므로 $(\rho \vec{u})$와 내적하면 사라진다. 따라서 다음 결과를 얻는다: 
 +\[ \frac{dF}{dt} = \int (\rho \vec{u}) \cdot (-\xi \vec{u}) d\vec{r} = - \int \rho \xi |\vec{u}|^2 d\vec{r} \le 0. \]
  
 +======함께 보기======
 +  *[[전산물리학:변분법]]
 +  *[[전자기학:정전기학의 톰슨 정리]]
 +  *[[물리:극소 곡면]]
 ======참고 문헌====== ======참고 문헌======
   * T. Lancaster and S. J. Blundell, //Quantum Field Theory for the Gited Amateur// (Oxford Univerty Press, 2014).   * T. Lancaster and S. J. Blundell, //Quantum Field Theory for the Gited Amateur// (Oxford Univerty Press, 2014).
-  * P. H. Chavanis, Eur. Phys. J. B 62, 179 (2008) [[doi:10.1140/epjb/e2008-00142-9|(link)]].+  * P. H. Chavanis, Eur. Phys. J. B 62, 179 (2008) [[http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2008-00142-9|(link)]].
  
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