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--- 수학:디락_델타_함수 [2016/04/06 18:46] – admin
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-======디락 델타 함수의 적분 표현식======
+======적분 표현======
+ $f(x)$ 의 [[:수학:푸리에 변환]]
+ $f(x) = \int_{-\infty}^\infty g(k) e^{ikx} dx$
+ $g(k) = \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty f(x) e^{-ikx} dk$
+로부터 두 번째 식을 첫 번째 식에 대입하면
+\begin{eqnarray}
+f(x) &=& \int_{-\infty}^\infty \left[ \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty f(y) e^{-iky} dk \right] e^{ikx} dx\\
+&=& \int_{-\infty}^\infty f(y) \left( \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty e^{ik(x-y)} dk \right) dy\\
+&=& \int_{-\infty}^\infty f(y) \delta(x-y) dy
+\end{eqnarray}
+임을 알 수 있다. 식 (1)에서는 허깨비 변수  $y$ 를 사용했음에 유의한다. 즉
+ $\delta(x) = \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty e^{ikx} dk.$
+=====직접 적분을 통한 유도=====
+위 식을 바로 적분해서 디락 델타 함수임을 볼 수도 있는데 이 때에는 약간의 트릭이 필요하다.
+작은 양수  $\epsilon$ 을 집어넣어서 적분의 진동을 감쇠시켜보자. 그 후에  $\epsilon\rightarrow 0$ 의 극한을 취할 것이다. 그러면
+\begin{eqnarray}
+\frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty e^{ikx} dk &=& \lim_{\epsilon\rightarrow 0} \left[ \frac{1}{2\pi} \int_0^\infty e^{ikx-\epsilon x} dk + \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^0 e^{ikx+\epsilon x} dk \right]\\
+&=& \lim_{\epsilon\rightarrow 0} \frac{1}{2\pi} \left[ \frac{1}{\epsilon+ix} + \frac{1}{\epsilon-ix} \right]\\
+&=& \lim_{\epsilon\rightarrow 0} \frac{\epsilon}{\pi(\epsilon^2 + x^2)}
+\end{eqnarray}
+그런데 모든  $x\neq 0$ 에 대해서  $\lim_{\epsilon\rightarrow 0} \frac{\epsilon}{\pi(\epsilon^2 + x^2)}=0$ 이고, 임의의  $\epsilon>0$ 에 대해
+ $\int_{-\infty}^\infty \frac{\epsilon}{\pi(\epsilon^2 + x^2)} dx = 1$
+이어서 디락 델타 함수의 성질을 가진다.
+======등식======
  $\delta(t-t') = \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty e^{i\omega(t-t')} d\omega$
 인데,  $\delta(t)$ 는 짝함수이므로 이는 또한
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 [[물리:랑주뱅 방정식|2종 요동-흩어지기 정리]]의 유도와 [[물리:칼데이라-레겟 모형]]의 흩어지기 부분 분석에서처럼
  $\delta(t)$ 를  $0$ 부터  $\infty$ 까지 적분해야 할 경우  $\delta(t)$ 가 짝함수이므로
- $\int_0^\infty \delta(t) dt = \frac{1}{2}$
+$$\int_0^\infty \delta(t) dt = \frac{1}{2} \int_{-\infty}^\infty \delta(t) dt = \frac{1}{2}$$
 이라고 놓는다.
+======함께 보기======
+[[:수학:크로네커 델타]]